Эффект Фарадея

Вещества, помещенные во внешнее магнитное поле, становятся анизотропными. При распространении света вдоль направления магнитного поля анизотропия является циркулярной[31]. Она проявляется во вращении азимута линейной поляризации на угол φ, зависящий от напряженности магнитного поля Н и расстояния l, которое свет проходит в магнитном поле,

где V - постоянная Вердé, характеризующая магнитооптические свойства вещества.

Эффект вращения азимута поляризации при распространении света вдоль направления магнитного поля называется эффектом Фарадея. Отметим здесь важное отличие естественного вращения азимута поляризации в оптически активных веществах и эффекта Фарадея. В первом случае направление вращения определяется исключительно направлением распространения света, например, по часовой стрелке. Поэтому если свет, прошедший оптически активное вещество, отразить в зеркале, то, вернувшись в исходную точку, он восстановит направление колебаний электрического вектора.

В случае эффекта Фарадея направление вращения азимута поляризации определяется вектором магнитной индукции независимо от того, куда распространяется свет: по полю или против поля. Если в этом случае отразить свет от зеркала и пустить его обратно, то угол поворота в исходном положении удвоится.

Эффект Фарадея позволяет наблюдать магнитные домéны в прозрачных ферромагнитных материалах. Для этой цели воспользуемся кристаллами феррита-граната (ортоалюмината гадолиния), который, с одной стороны, является диэлектриком, прозрачным в видимой области спектра, с другой стороны, обладает ярко выраженными ферромагнитными свойствами. Образец имеет вид тонкой пластины (0,5 х 5 х 5 мм), в которой магнитные домены образуют лабиринт областей с двумя противоположными направлениями спонтанной намагниченности. В целом образец не намагничен, так как объемы доменов, намагниченных «вверх» и «вниз» равны (рис. 5.15).

Рис. 8.71. Установка для демонстрации магнитных доменов.

Поместим этот образец на предметный столик микроскопа и осветим его линейно поляризованным светом (рис. 8.71). После прохождения образца поляризация света уже не будет однородной, одинаковой во всех точках поперечного сечения пучка. Поляризация света, прошедшего одни домены, повернется на какой-то небольшой угол в одном направлении, а поляризация света, прошедшего другие домены – на такой же угол в другом направлении. Если теперь перед окуляром микроскопа поместить анализатор, то, вращая его, можно одни домены сделать темными, а другие – светлыми (рис. 8.72а). Повернув анализатор еще дальше, можно, наоборот, первые домены сделать светлыми, а другие – темными (рис. 8.72б).

а	б
в	г

Рис. 8.72. Магнитные домены на экране монитора.

Если поместить образец в продольное магнитное поле (для этого используется небольшая катушка с током), то произойдет намагничение феррита-граната, при этом одни домены уменьшатся в размерах, а другие – увеличатся (рис. 8.72в). В этом частично намагниченном состоянии особенно наглядно продемонстрировать затемнение одних доменов и просветление других при повороте анализатора). При дальнейшем увеличении магнитного поля можно добиться полной намагниченности образца (рис. 8.72г). Выключение магнитного поля возвращает образец в исходное, ненамагниченное состояние. Остаточная намагниченность у этого мягкого ферромагнетика отсутствует.

С помощью импульсного магнитного поля можно попытаться перейти от полосовых к цилиндрическим магнитным доменам, которые имеют вид точек при наблюдении между скрещенными поляризаторами. Именно эти домены представляют большой интерес для создания электронных систем обработки информации.