Флуктуации термодинамических величин
Рассмотрим флуктуации, которые происходят в квазизамкнутой макроскопической системе А, погруженный в термостат В с температурой (Т=<>). Будем считать, что флуктуация происходит только в системе А, при этом термостат участвует в квазистатическом процессе. Состояние системы определяется параметром Х, который в состоянии равновесия равен нулю, а в конечном флуктуационном состоянии Х¹0. Пусть изменение Х происходит достаточно медленно, поэтому равновесие в системе А при флуктуации не нарушается. При изменении параметра Х изменяются так же значения термодинамических величин, которые могут быть определены из первого и второго начал термодинамики.
Процесс перехода макроскопической системы из начального состояния в конечное ( флуктуацию) можно рассматривать как действие некоторого воображаемого источника работы. Работу этого источника при изменении Х от 0 до Х обозначим DА(Х). Полное изменение энтропии замкнутой системы, состоящей из термодинамической системы А и термостата В, равно:DS=DSA + DSB, DSA - изменение энтропии системы А, DSB - изменение энтропии термостата В.
Для определения изменения энтропии DSA системы А, в которой возможна флуктуация параметра Х, обозначим работу внешнего источника DА, тогда изменение энтропии системы согласно основному термодинамическому неравенству будет равно
.
Здесь и - равновесные значения температуры и давления системы А, - внутренняя энергия, объем системы А, - работа, совершаемая системой (или над системой).
Аналогично, изменение энтропии термостата равно: .
Система А и термостат В образуют замкнутую систему, поэтому выполняются законы сохранения объема (при постоянном давлении, p=const) и энергии . Тогда полное изменение энтропии .
Подставив это выражение в функцию распределения величины Х, имеем:
- мерой вероятности малых флуктуаций в макроскопической системе А является работа, которую надо над ней совершить для изменения параметра х от нуля до некоторого значения. Величина работы DА количественно определяет меру флуктуации.
Определим величину этой работы. Ввиду малости флуктуации переход системы из начального в конечное состояние будем считать равновесным, тогда
DA=DUA - DSA + pODVA.
Рассмотрим изотермический процесс, =const. В этом случае
DA=D(UA - S)+pODVA,
величина UA - SA=FA - свободная энергия (или термодинамический потенциал Гельмгольца) макроскопической системы А, тогда d(U - TS)=dF= -pdV , или Отсюда
(5.1)
но DA=DF+pODV, следовательно,
(5.2)
(DF разложили в ряд). Подставляя (6.1) в (6.2) имеем:
(5.3)
Флуктуация рассматривается как равновесный процесс, поэтому , и
(5.4)
Тогда вероятность того, что обьем системы находится между V и V+dV равна:
. (5.5)
Из (6.5) следует, что производная должна быть отрицательной . Если бы это условие не выполнялось, вероятность флуктуации не убывала бы с ростом ее масштаба и система находилась бы в неустойчивом состоянии.
Таким образом, первое условие устойчивости состояний имеет вид
(5.6)
Если это условие выполняется, то постоянная, входящая в (5.5) равна:
.
Найдем теперь распределение вероятности, определяющее флуктуацию температуры при постоянном объеме. Для этого определим работу, которую нужно совершить над системой А для того, чтобы перевести ее из начального состояния с постоянной температурой в конечное с температурой +dT. Для изменения энтропии имеем:
,
т.к. , тогда .
Разложим изменение внутренней энергии DU в ряд по малым степеням DS, учитывая, что , получаем
но , тогда
(здесь учли определение теплоемкости CV=DQV/DT и DQV=TDS).
Вероятность того, что температура макроскопической системы А испытывает флуктуацию и меняется в интервале T, T+dT равна
. (5.7)
Из выражения (6.7) следует второе условие устойчивости состояний:
CV>0 - теплоемкость однородного вещества при постоянном объеме должна быть существенно положительной величиной.