Теплопроводность плоской стенки
Для плоской стенки, или иначе для неограниченной пластины, когда 
, условие установившегося режима выражается уравнением:
. (2.2.1)
Решив это уравнение, получим 
и, следовательно,
. (2.2.2)
где 
и 
– постоянные интегрирования.
Отсюда вытекает, что в плоской стенке без внутренних источников тепла температура распределяется по закону прямой линии (рис. 2.2.1).
Определив значения постоянных (положив один раз 
, а другой раз 
) и подставив их в уравнение (38.2), найдем значение температуры, в любой точке:
(2.2.3)
Тепловой поток, проходящий через 1 м2 стенки, можно выразить следующим образом:
(2.2.4)
Закон Фурье можно написать в форме, аналогичной закону Ома в электротехнике, введя понятие о тепловом (термическом) сопротивлении:
вт/м2,
где 
– тепловое (термическое) сопротивление стенки, м2∙град/вт.
Рис. 2.2.1 Рис. 2.2.2 Рис. 2.2.3
Для сложной стенки, состоящей из 
слоев, тепловое сопротивление будет равно сумме сопротивлений отдельных слоев:
(2.2.5)
И удельный тепловой поток может быть определен по формуле
(2.2.6)
Расределение температуры внутри стенки изображается ломаной прямой линией (рис. 2.2.2).
Если построить график изменения температуры как функцию термического сопротивления 
, то он будет представлять прямую линию (рис.2.31.3). При помощи такого графика очень удобно определить температуры на границах слоев стенки.