Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости
Уравнение Д. Бернулли для потока жидкости
Уравнение неразрывности для потока жидкости
Уравнение неразрывности для элементарной струйки потока жидкости
Уравнение неразрывности для потока жидкости
Так как частицы жидкости не могут переходить из одной струйки в другую (соглас-но 2 – го свойства струек), а жидкость в струйке считается сплошной материальной сре-дой, то можно предположить , что объем жидкости проходящей через нормальное сечение «1-1», равняется объему жидкости проходящему через нормальное сечение «2-2» за еди-ницу времени.
Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости является ос-новным уравнением гидродинамики и устанавливает взаимосвязь между скоростью пото-ка и давлением жидкости при установившемся движении
В каждом нормальном сечении установлены пъезометры и трубки Пито. При соеди-нении уровней пъезометров образуется пъезометрическая линия, а при соединении уро-вней трубок Пито образуется линия полного давления.
Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости представля-ет собой удельную силу полного давления, которая включает в себя: сумму удельных сил тяжести, давления и инерции и является постоянной для всех сечений элементарной стру-йки.
С геометрической точки зрения составляющими членами уравнения Д. Бернулли для каждого нормального сечения являются:
· y1,y2,y3– (h) – геометрические высоты положения оси струйки жидкости;
· p1/ρg, p2/ρg, p3/ρg – (hп) – пьезометрические высоты центров нормальных сечений струйки;
· V1/2g, V2/2g, V3/2g – (hк) – высоты скоростного напора в центрах нормальных сечений струйки.
Все указанные высоты в сумме представляют собой гидродинамическую высоту (H) и для всех нормальных сечений струйки она является одинаковой:
h + hп + hк = H
С энергетической (физической) точки зрения составляющими членами уравнения Д. Бернулли для каждого нормального сечения элементарной струйки жидкости является:
· y1,y2,y3– (eп,h) – удельные потенциальные энергии положения центров нор-мальных сечений струйки;
· p1/ρg, p2/ρg, p3/ρg – (eп,p) – удельные потенциальные энергии давления в цент-рах нор-мальных сечений струйки;
· V1/2g, V2/2g, V3/2g – (eк) – удельные кинетические энергии движущейся жид-кости в центрах нормальных сечений струйки.
Уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости представля-ет собой закон сохранения энергии струйки.
Таким образом, полная энергия элементарной струйки идеальной жидкости является величиной постоянной для всех нормальных сечений струйки, но при этом составляющие члены удельных энергий по сечениям могут изменяться.