Поверхностей, можно с помощью принципа Гюйгенса

Отрицательные анизотропные кристаллы. Зная вид волновых

Скоростей, 0

Кристалла

Ось

Оптическая

Ось

Оптическая

Поверхности обыкновенных и необыкновенных лучей (сфера и

Пресечения с оптической осью кристалла волновые

Лучей представляет собой эллипсоид вращения. В точках

Таким образом, волновая поверхность необыкновенных

Для луча 3 скорость имеет промежуточное значение.

Образуют с оптической осью разные

Колебаний вектора E

Главном сечении. Поэтому для разных лучей направление

В необыкновенном луче колебания совершаются в

Источник в кристалле помещен в точке O.

Ность обыкновенных лучей в кристалле, если точечный

Поверхность, которая представляет собой волновую поверх-

Отложенных по разным направлениям, получим сферическую

Изображая скорости обыкновенного луча в виде отрезков,

Образует с оптической осью кристалла прямой угол и скорость

Кристалла

Оптическая ось

Главному сечению, то при любом направлении распростране-

Вектора происходят в направлении, перпендикулярном

Так как в обыкновенном луче колебания светового

Кристалла.

И оптической осью

Между направлением колебания E

Направления колебаний светового вектора E

Скорость световых волн в кристалле будет зависеть от

Различные значения показа- теля преломления n. Поэтому

Соответст- вуют

Разными направлениями колебаний вектора E

Оси и в направлениях, перпендикулярных к ней, имеет

Следовательно и показатель

Направления обнаруживает

Лов, в частности, зависимость от

Объясняется анизотропией кристал-

Двойное лучепреломление

Нии, являются необыкновенными.

Полученные при двулучепреломле-

Через обе оптические оси. Оба луча,

Понимают плоскость, проходящую

Сечением в двуосных кристаллах

Наблюдается. Под главным

Двойного лучепреломления не

Два направления, вдоль которых

В двуосных кристаллах (слюда, гипс и др.) существует

Плоскости, совпадающей с главным сечением.

Совершаются в

Необыкновенном луче колебания вектора E

диэлектрическая проницаемость , а

преломления n, так как n   .

В одноосных кристаллах  в направлении оптической

различные значения: 

| | и . В других направлениях  имеет

промежуточные значения (рис.2.29). Таким образом из

анизотропии  вытекает, что электромагнитным волнам с

, то есть от угла 

ния обыкновенного луча (1, 2 или 3) (рис.2.30) вектор E





Рис.2.29

световой волны будет одна и та же, равная 0 c    .

углы  (рис.2.31). Для луча 1   2 , поэтому скорость

0   c     . Для луча 2 угол   0 и скорость e ||   c  .

E

эллипсоид) соприкасаются и в зависимости от того, какая из

Рис.2.30 Рис.2.31

О

E

E

 или e

 больше, различают положительные и