Эффекты в проводнике вызываемые переменным током
При протекании в проводнике переменного тока наблюдаются следующие эффекты: а) поверхностный эффект (скин–эффект) и б) эффект близости. Оба эффекта приводят к перераспределению плотности протекающего тока по площади сечения проводника. Эффекты проявляются в независимости от способа возникновения тока в проводнике (подвод контактами или наведенный ток).
Поверхностный эффект вызывает перераспределение плотности тока таким образом, что плотность тока вблизи поверхности проводника значительно выше чем в середине.
Появление поверхностного эффекта объясняется следующим образом. Центр проводника охвачен всеми магнитными линиями, край проводника охвачен только линиями, проходящими вне проводника. Величина реактивной э.д.с. в центре проводника больше, чем на периферии, что приводит к «выдавливанию» основного тока из центра проводника на его периферию, рис. 3.5.
а) б)
Рис. 3.5. Поверхностный эффект: а) проводник в магнитном поле б) график распределения плотности тока (J) в проводнике при увеличении радиуса (r) проводника
Из теории и опыта известно, что величина коэффициента поверхностного эффекта существенно зависит от параметра , где f – частота переменного тока, R – омическое сопротивление проводника определенной длины, обычно 100 м.
Аналитические формулы для расчета kп слишком громоздки и пригодны, как правило, только для простых по геометрии сечений проводников, поэтому на практике используют графики и номограммы, построенные на их основе, или приближенные формулы.
Эквивалентная глубина проникновения (Dэ) для меди при температуре 15°С и проводимости 6,05×107 См/м составляет:
f, Гц | 10 000 | 300 000 | ||
Dэ, мм | 10,0 | 1,5 | 0,7 | 0,12 |
При радиусе медного проводника 25 мм kп = 1,45, поэтому применять сплошные цилиндрические проводники с диаметром более 25…30 мм нецелесообразно из-за повышенного тепловыделения в них вследствие появления поверхностного эффекта и нерационального использования материала проводника. Для практических целей является приемлемым значение kп не более 1,1…1,2.
Для меди диаметром до 20 мм и алюминия диаметром до 30 мм при частоте 50 Гц kп@1,03…1,06 и не учитывается.
Эффект близости наблюдается у близко расположенных проводников и проявляется в перераспределении плотности тока на внутренних и внешних краях проводников. Магнитное поле, создаваемое током одного проводника, наводит в другом проводнике реактивную э.д.с. В результате в последнем возникают токи, стремящиеся ослабить вызвавшие их магнитные потоки.
Это ведет к тому, что при одинаковом направлении токов в проводниках плотность тока будет меньше в частях проводников, обращенных друг к другу (рис. 3.6).
Рисунок править
Рис. 3.6. Распределение плотности тока по сечению проводника при протекании токов одного направления
При разном направлении токов плотность тока будет больше в частях проводников обращенных друг к другу (рис. 3.7).
Рисунок править
Рис. 3.7. Распределение плотности тока по сечению проводника при протекании токов разного направления
На рис. 3.6 и 3.7 цифрой «1» обозначено распределение тока в уединенном проводнике, цифрой «2» – распределение тока в близко расположенных проводниках.
Результатом перераспределения тока, вызванного эффектами является увеличение эквивалентного удельного сопротивления проводника
rэкв = kп×kб×r0 , (3.13)
где kп – коэффициент поверхностного эффекта, kб – коэффициент эффекта близости (kп ³ 1; kб ³ 1).
Способы уменьшения проявления эффектов литцендрат