Схеми заміщення трійникових з’єднань хвилеводів

1.4.1.1. Схема заміщення поперечної щілини в широкій стінці прямокутного хвилеводу та трійника в площині Е (Е-трійника)

Поперечна щілина (рис. 1.94. а) перериває лінії поздовжнього струму, і між її краями виникає різниця потенціалів. Можна вважати, що поздовжнє електричне поле уздовж щілини розподілене за синусоїдним законом.

Замінивши хвилеводи І і ІІ еквівалентними довгими лініями, за допомогою результатів п. 1.4.2 [] одержимо схему заміщення хвилеводу, збуджуваного поперечною щілиною, і всього трійникового з’єднання (рис. 1.94.б, де переріз 1 – 1 відповідає площині щілини зв’язку). Якщо розміри щілини дорівнюють поперечному перерізу хвилеводу (d = b, а' = а), схема спрощується (рис .1.94.в), оскільки п^ІІ = 1 та jB_ІІ = 0.

1.4.1.2. Схема заміщення поздовжньої щілини у вузькій стінці прямокутного хвилеводу та трійника в площині Н (Н-трійника)

Схему заміщення такого пристрою (рис.1.95. а). згідно з п. 1.4.2 [2] зображено на рис. 1.95 б. У цю схему введено відрізок лінії довжиною /4, тому що замикання щілини в площині А в реальному хвилеводі робить його регулярним – у ньому немає ніякого збурення процесу поширення основної хвилі. Такі умови для еквівалентної довгої лінії на схемі заміщення можна створити, якщо площину А – А КЗ шлейфа на схемі заміщення віддалити від неї саме на /4.