Статичні і динамічні характеристики схем включення.

План

· Класи транзисторів.

· Устрій та принцип дії біполярного транзистора.

· Режими роботи біполярного транзистора.

· Способи включення та характеристики схем включення.

· Статичні і динамічні характеристики схем включення.

· Хрест-характеристика транзистора.

· Підсилювачі.

Класи транзисторів.

Транзисторами називаються напівпровідникові прилади, які підсилюють сигнали за потужністю. Транзистори мають гаму конструктивно–технологічних різновидів, але по принципу дії їх ділять на два основних класи: біполярні та уніполярні.

В основі роботи біполярних транзисторів лежить інжекція неосновних носіїв заряду. Тому невід’ємною складовою частиною біполярного транзистора є р-n перехід. Назва «біполярний» підкреслює роль обох типів носіїв заряду (електронів та дірок) в роботі цього класу транзисторів: інжекція неосновних носіїв супроводжується компенсацією їх зарядів основними носіями.

Робота уніполярного транзистора основана на використанні тільки одного типа носіїв – основних (або електронів, або дірок). Процеси інжекції та дифузії в таких транзисторах практично відсутні, в усякому випадку вони не відіграють принципової ролі. Основним способом руху носіїв служить дрейф в електричному полі.

Для управління струмом у напівпровіднику при постійному електричному полі необхідно міняти або питому провідність напівпровідникової смуги, або його площу. На практиці використовують обидва способи, в основі яких лежить ефект поля. Тому уніполярні транзистори іменують також польовими транзисторами. Смуга, по якій протікає струм, називають каналом. Звідки ще одна назва такого класу транзисторів – канальні транзистори.

Предметом цього розділу є вивчення фізичних процесів у біполярному транзисторі та аналіз його основних характеристик і параметрів.

Устрій та принцип дії біполярного транзистора.

Біполярний транзистор – це напівпровідниковий прилад, який має два зустрічно включених взаємодіючих р-nпереходи. Основним елементом транзистора є кристал германія або кремнію, в якому створені три області з різним типом провідності. Дві крайні області завжди мають провідність однакового типу, протилежного типу провідності середньої області. Між середньою і крайніми областями і утворюються р-nпереходи. Взаємодія переходів забезпечується тим, що вони розміщені достатньо близько один від одного – на відстані, що менша дифузійної довжини носіїв.

В реальних транзисторах площі обох р-n переходів суттєво відрізняється, що видно з рисунку. Перехід n₁–р має набагато меншу площу, ніж n₂–р; крім того, в більшості транзисторів один із крайніх шарів (шар з меншою площею - n₁) легований домішками набагато більше, чим інший (n₂). Таким чином транзистор є асиметричним приладом.

Асиметрія транзистора зберігається в назві крайніх шарів: сильно легований шар з меншою площею (n₁) називають емітером, а шар з більшою площею (n₂) називають колектором. Відповідно розрізняють емітерний та колекторний переходи (n₁–р, n₂–р). Середній шар транзистора називають базою.

Транзистор, що зображений на рисунку, характерний тим, що його крайні шари (емітер та колектор) мають провідність n–типу, а середній шар (база) – провідність р–типу. Транзистори з такою структурою називають n–р–n–транзисторами. У мікроелектроніці вони відіграють основну роль. Крім того використовуються транзистори, у яких емітер та колектор мають провідність р–типу, а база – провідність n–типу. Транзистори з такою структурою називають р–n–р–транзисторами. По принципу дії вони нічим не відрізняються від n–р–n–транзисторів, але їм властиві інші полярності робочих напруг, а також ряд кількісних особливостей. Умовні позначення в схемахn–p–nі p–n–pтранзисторів показані на рисунку.

Транзистори р–n–р не мають у мікроелектроніці самостійного значення, тобто не використовуються замість n–р–n транзисторів у схемах одного і того ж класу. Але вони відкривають можливість комбінування n–р–n та р–n–р транзисторів в одній і тій же схемі. Така комбінація у деяких випадках забезпечує спрощення структури та оптимізацію параметрів відповідних схем. Транзистори n–р–n та р–n–р у таких схемах, а також самі схеми такого типа називають комплементарними (доповнюючими).

Принцип роботи транзистора заснований на управлінні струмами електродів в залежності від підведених до його р–n переходів напруг. У загальному випадку ця залежність є складною, тому проведемо аналіз на спрощеній моделі p–n–pтранзистора без урахування ряду чинників, що впливають на його властивості.

При підключенні зовнішнього джерела напруги U_КБдо колекторного переходу (позитивним полюсом до колектора, негативним – до бази) напруга на переході «база–колектор» збільшиться до рівня U₀ + U_КБ і, оскільки зовнішнє поле співпадає з напрямом поля U₀, цей перехід буде закритий. Колекторний струм при цьому визначається лише незначною дифузією вільних електронів з колектора в базу для підтримки рівня U₀ потенціального бар’єра і складає в залежності від типу транзистора 0,1%…1% струму колектора при відкритому переході.

При підключенні зовнішнього джерела напруги U_БЕдо емітерного переходу (позитивним полюсом до бази, негативним – до емітера) напруга на переході «емітер–база» зменшиться до рівня U_БЕ– U₀, оскільки зовнішнє поле протилежне напряму поля U₀. Звичайно |U_БЕ| << |U_КБ|. Коли прикладена напруга U_БЕ перевищить рівень потенціального бар’єра U₀, перехід «емітер–база» відкриється і через нього почне протікати струм емітера І_Е. При цьому вільні електрони з області n емітера переходять в область р бази (інжекція електронів) і, оскільки геометричні розміри бази дуже малі, підпадають під дію напруги U₀ + U_КБ на колекторному переході, яка сприяє їх вільному переходу в область n колектора (екстракція електронів). Одночасно дірки бази будуть переходити в область емітера. Таким чином утворюється струм І_К.

Природно, що в області бази незначна частина вільних електронів дістанеться електрода бази Б і утворить струм бази І_Б. Очевидно, що чим менше товщина бази, тим менше І_Б і тим ближче величина І_К до величини І_Е. Однак в будь якому випадку І_Е = І_Б + І_К, або І_Б = І_Е – І_К, або І_К = І_Е – І_Б.

Отже, в n–p–n транзисторі при підключені до бази додатної відносно емітера напруги з’являється колекторний струм І_К, якщо до колектора прикладена відносно бази додатна напруга. Змінюючи значення напруги U_БЕ і, отже, величину струму І_Б, можна змінювати значення І_К, що протікає в колекторному колі.

Аналогічні явища відбуваються в p-n-p транзисторі. Підключення зовнішніх джерел забезпечує включення емітерного переходу в прямому напрямку, а колекторного – в зворотному. Через емітерний р-n перехід здійснюється інжекція дірок з емітера в область бази. Одночасно електрони бази будуть проходити в область емітера. Оскільки в транзисторах концентрація носіїв зарядів в базі значно менша, ніж в емітері, то це призводить до того, що кількість дірок, інжектованих в базу, на багато перевищує кількість електронів, що рухаються в протилежному напрямку. Отже, майже весь струм через емітерний р-n перехід в p-n-p транзисторі зумовлений дірками. Потрапивши в базу, для якої дірки є неосновними носіями заряду, незначна частина дірок рекомбінує з електронами, утворюючи базовий струм І_Б. Переважна ж більшість дірок встигають пройти крізь тонкий шар бази, досягти колектора і потрапити під дію прискорюючого для них електричного поля колекторного переходу. В результаті екстракції дірки швидко втягуються із бази в колектор і беруть участь в утворені струму колектора.

Для оцінки впливу струму І_Е на струм І_К введено поняття «коефіцієнт передачі за струмом в схемі зі спільною базою – a». Саме ця схема показана на рисунку (а), де обидві напруги (емітерна – U_БЕ і колекторна – U_КБ) подаються на емітер і колектор відносно бази. Величина a визначається при такій схемі включення за формулою a = DІ_К /DІ_Е і завжди менша 1, оскільки колекторний струм є частиною емітерного. Чим «тонша» база, тим коефіцієнт передачі за струмом a ближчий до 1.

Якщо управляти базовим струмом І_Б, змінюючи додатну напругу U_БЕ відносно емітера, забезпечуючи при цьому постійну додатну напругу U_КЕ (така схема включення називається «схемою із спільним емітером»), то в цьому випадку можна записати:

DІ_Б = DІ_Е – DІ_К = DІ_Е(1 – a).

Ввівши позначення b = DІ_К / DІ_Б і поділивши обидві частини попереднього рівняння на І_К, отримуємо: 1 / b = (1 – a) / a, звідки b = a / (1 – a).

Величина b = DІ_К / DІ_Б називається «коефіцієнт підсилення за струмом в схемі зі спільним емітером». Очевидно, що при a < 1 завжди b> 1 і чим ближче a до 1, тим вище значення b. В реальних конструкціях біполярних транзисторів a = 0,95…0,995, що забезпечує b = 20…1000.

Режими роботи біполярного транзистора.

В залежності від полярності напруг, що прикладені до емітерного і колекторного переходів транзистора, розрізняють такі режими його роботи:

Активний режим. На емітерний перехід подана пряма напруга, а на колекторний – зворотна. Цей режим є основним режимом роботи транзистора. Внаслідок того, що напруга в колі колектора значно перевищує напругу, підведену до емітерного переходу, а струми в колах емітера і колектора практично рівні, потужність сигналу в колекторному (вихідному) колі може значно перевищувати потужність у емітерному (вхідному) колі. Ця обставина визначає підсилювальні властивості транзистора.

Режим відсікання. До обох переходів підведені зворотні напруги. Тому через них проходить лише незначний струм, зумовлений рухом неосновних носіїв заряду (дрейфовий струм). Практично транзистор в режимі відсікання виявляється закритим.

Режим насичення. Особливе місце в роботі транзистора займає режим подвійної інжекції, або, не зовсім точно, режим насичення. Режим подвійної інжекції характерний тим, що на обох переходах – емітерному та колекторному – діють прямі напруги. При цьому і емітер і колектор інжектують носії в базу назустріч один одному та одночасно кожен із них збирає носії, що дійшли від іншого. Струм у вихідному колі транзистора максимальний і практично не регулюється струмом вхідного кола. В цьому режимі транзистор повністю відкритий.

Інверсний режим. До емітерного переходу підводиться зворотна напруга, а до колекторного – пряма. Отже емітер виконує функції колектора, а колектор – емітера. Цей режим, як правило, не відповідає нормальним умовам експлуатації транзистора.

Передача струму при інверсному включенні значно гірша ніж при нормальному. Причини цього такі. По-перше, у зв’язку із слабким легуванням колектора мала електронна складова колекторного струму. По-друге, площа реального колектора значно більше площі емітера. Тому на емітер попаде лише невелика частка електронів, інжектованих колектором.

Транзистор в режимі ключа. Важливими елементами сучасних схем автоматики і обчислювальної техніки є пристрої, які мають можливість знаходитись в одному з двох стійких станів (режимів) і під дією вхідного сигналу стрімко змінювати свій стан (режим). Це дозволяє здійснювати перемикання (комутацію) різних електричних кіл схеми.

Таким елементом є тунельний діод, і його робота в перемикаючій схемі була розглянута в лекції 15.

Транзистор також є одним з найрозповсюдженіших елементом безконтактних перемикаючих пристроїв. Режим роботи транзистора в перемикаючій схемі називають ключовим режимом. В цьому режимі транзистор в процесі роботи схеми періодично переходить з відкритого стану (режиму насичення) в закритий (режим відсікання) і навпаки, що відповідає двом стійким станам перемикаючого пристрою.

Способи включення та характеристики схем включення.

При нормальному включенні n–р–n–транзистора (в активному режимі) на емітерному переході діє пряма напруга, а на колекторному – зворотна. При цьому електрони інжектуються із емітера в базу, проходять її майже без рекомбінації (ширина бази мала), без перешкоди попадають в колектор, що знаходиться під додатним потенціалом. Отже, при нормальному включенні колектор збирає неосновні (в базі) носії, що надійшли в базу, чим і пояснюється його назва (збирач). Ясно, що при вказаній полярності напруги, колектор здатний збирати тільки електрони. Тому важливо, щоб струм емітера утримував в основному електронну складову. Через це емітер легують значно сильніше, ніж базу, з тим, щоб емітерний перехід був одностороннім.

При нормальному включенні транзистора струми колектора та емітера майже однакові з точністю до незначного струму бази. Останній компенсує зменшення основних носіїв (дірок) в результаті рекомбінації, котра має місце навіть при дуже малій товщині бази, а також у результаті інжекції дірок із бази в емітер.

Опір зворотно зміщеного колекторного переходу дуже великий – декілька мегомів і більше. Тому в коло колектора є можливість включати досить великі опори навантаження, не змінюючи величину колекторного струму. Відповідно, в колі навантаження може виділятися значна потужність.

Опір прямо зміщеного емітерного переходу досить малий. Тому при майже однакових струмах емітера та колектора потужність. що споживається в колі емітера, буде набагато меншою, ніж потужність що виділяється в колі навантаження. Таким чином транзистор здатний підсилювати потужність, тобто є підсилювальним приладом.

В практичних схемах транзистор використовують як чотириполюсник, тобто прилад з двома вхідними і двома вихідними клемами і, оскільки транзистор має тільки три виводи (емітер, база, колектор), один з виводів транзистора приєднують спільно для вхідного і вихідного кола. Отже, розрізняють схеми включення зі спільною базою (а), спільним емітером (б) і спільним колектором (в).

До цього часу ми задавали напругу на емітері та колекторі відносно бази. Таке включення транзистора називають включенням зі спільною базою(рис (а)) або схемою зі спільною базою та позначать СБ.

На рис. (а) показана схема із спільною базою, яка відмінна від схеми, розглянутої в п. «Устрій та принцип дії транзистора» (рис. а, б) тим, що у вхідному (емітерному) колі послідовно з джерелом живлення Е₁ (на рис. а – U_БЕ) включено джерело вхідного сигналу, яке виробляє деяку змінну напругу U_вх , а у вихідне (колекторне) коло послідовно з джерелом живлення Е₂ (на рис. а – U_КБ) включений опір навантаження R_н, на якому при проходженні колекторного струму І_К утворюється падіння напруги. Решта напруги – між колектором і базою U_вих розглядається як вихідний сигнал. Через джерело вхідного сигналу проходить струм емітера І_Е, який називають вхідним струмом. Отже для схеми із спільною базою І_вх = І_Е. Вихідний струм в цій схемі є струм колектора (І_вих = І_К).

Якщо під дією U_вх струм емітера збільшиться на деяку величину DІ_Е, то відповідно збільшується і інші струми транзистора:

І_Е + DІ_Е = І_К + DІ_К + І_Б + DІ_Б

Незалежно від схеми включення транзистори характеризуються диференціальним коефіцієнтом прямої передачі струму, який уявляє собою відношення зміни вихідного струму до приросту вхідного струму, що цю зміну викликав при постійній напрузі у вихідному колі. Для схеми із спільною базою таким коефіцієнтом може слугувати коефіцієнт передачі струму емітера:

a = DІ_вих / DІ_вх = DІ_К /DІ_Е при Е₂ = const.

Оскільки струм емітера – найбільший із всіх струмів транзистора, то схема зі спільною базою має малий вхідний опір для змінної складової вхідного сигналу. Фактично цей опір дорівнює опору емітерного переходу r_Е, включеного в прямому напрямку, тобто

R_вх = DU_вх / DІ_вх = DU_вх / DІ_Е » r_Е.

Низький вхідний опір схеми із спільною базою (кілька ом) є її суттєвим недоліком, оскільки шунтує вихідне коло попередньої схеми.

Отже:

Коефіцієнт підсиленнятранзистора в схемі зі спільною базою за струмом для активного навантаження приблизно збігається з коефіцієнтом передачі струму

К_І » DІ_К / DІ_Е » a = 0,95 ¸ 0,99 (U_КБ = const).

Коефіцієнт підсилення за напругою визначається за формулою

К_U = DU_вих / DU_вх » (DІ_К ·R_н) / (DІ_Е·R_вх) = (aDІ_Е /DІ_Е)×(R_н / r_Е) = a×R_н / r_Е

Наприклад, якщо r_Е= 100 Ом, R_н = 10³ Ом, a = 0,95, то К_U =0,95×10³/100 = 9,5.

Коефіцієнт підсилення за потужністю:

К_П = Р_вих / Р_вх = (DІ_К² R_н) /(DІ_Е² R_вх) = К_І К_U = a²×R_н / r_Е» 0,9×10 » 9.

Схема СБ дозволяє добре розкрити фізику транзистора та має інші особливості. Але той факт, що вона не забезпечує підсилення струму та має малий вхідний опір (опір емітерного переходу) робить її не оптимальною для більшості використань. Тому головну роль у транзисторній техніці виконує інше включення – зі спільним емітером,яке позначається СЕ (рис б).

Для схеми зі спільним емітером характерна задана величина струму бази. Отже, вхідний сигнал прикладається до емітера і бази. Джерело живлення колектора Е₂включене між емітером і колектором. Емітер є спільним для вхідного і вихідного кіл.

Особливістю схеми із спільним емітером є те, що вхідним струмом є незначний по відношенню до інших струм бази. Вихідним струмом в цій схемі, як і в схемі із спільною базою, є струм колектора. Отже, коефіцієнт прямої передачі струму для схеми із спільним емітером – b = DІ_вих / DІ_вх = DІ_К / DІ_Б, тобто в схемі із спільним емітером можна отримати коефіцієнт прямої передачі струму в кілька десятків.

Вхідний опір транзистора в схемі із спільним емітером значно більший, ніж в схемі із спільною базою, оскільки:

R_вх = DU_вх / DІ_вх = DU_вх / DІ_Б >> DU_вх / DІ_Е.

Коефіцієнту підсиленнятранзистора із спільним емітеромза струмом для активного навантаження відповідає коефіцієнт передачі струму бази:

К_І » DІ_К / DІ_Б = DІ_К / (DІ_Е – DІ_Б) » a / (1 – a) » b >> 1

і на відміну від схеми зі спільною базою транзистор в схемі зі спільним емітером забезпечує підсилення за струмом.

Коефіцієнт підсилення за напругою:

К_U = DU_вих / DU_вх = DU_КЕ / | DU_ЕБ | » b×R_н / r_Е,

тобто як і в схемі зі спільною базою, транзистор в схемі зі спільним емітером підсилює сигнал і за напругою.

Коефіцієнт підсилення за потужністю дорівнює добутку коефіцієнтів:

К_П = К_І К_U = b²×R_н / r_Е.

Вхідний опірвизначається формулою

R_вх = DU_ЕБ / DІ_Б = DІ_Е× r_Е / DІ_Б » b× r_Е.

Схема із спільним колектором (СК) (рис. в) ще називається емітерний повторювач. Вхідним є коло база–колектор, вихідним – коло колектор–емітер; спільним електродом є колектор, безпосередньо до нього приєднаний позитивна клемам джерела Е₂. Навантаження приєднано до емітера. По колектору проходить струм І_К = І_Е – І_Б.

Коефіцієнт прямої передачі струму майже такий як і в схемі із спільним емітером:

К_І » DІ_Е / DІ_Б = DІ_Е / (DІ_Е – DІ_К) = DІ_Е / (DІ_Е – a DІ_Е) = a / (1 – a) = b + 1 »b.

Особливість схеми з СК полягає в тому, що коефіцієнт підсилення за напругою К_U завжди менший одиниці, оскільки вихідна напруга U_вих в цій схемі практично складає частину вхідної.

Інша особливість полягає в тому, що вихідний сигнал співпадає за фазою з вхідним (звідси назва схеми – емітерний повторювач). На відміну від схеми СК в схемі СЕ вихідний сигнал протилежний за фазою із вхідним сигналом (є його дзеркальною пропорційною копією).

Транзистор в схемі з СК зручно застосовувати як узгоджуючий елемент, що включається в пристроях між високоомним попереднім колом і низькоомним навантаженням.

Відмінними властивостями схеми з СК вважається високий вхідний опір (до 100 кОм) і невеликий вихідний опір (менше 100 Ом), а також однакова фаза вихідного сигналу по відношенню до вхідного.

Вольт-амперні характеристики транзисторів розділяють на статичні і динамічні.

Статичні характеристики є графічним відображенням залежностей між струмами і напругами на вході і виході транзистора. Ці характеристики використовуються в розрахунках параметрів оптимальних режимів його роботи. Можливі різні комбінації струмів і напруг в залежностях, але практично використовуються тільки вхідні і вихідні статичні характеристики для двох основних схем включення – із спільною базою і із спільним емітером.

Для схем із спільною базою вхідні статичні характеристики – це залежність струму емітера І_Е від напруги між емітером і базою U_ЕБ при незмінній напрузі між колектором і базою U_КБ: І_Е = f(U_ЕБ) при U_КБ = const. Показана залежність аналогічна вольт-амперній характеристиці прямо включеного p-n переходу. Напруга U_КБ мало впливає на струм емітера, оскільки вона зосереджена на колекторному переході і майже не впливає на проходження зарядів через емітерний перехід. Тому в довідниках для даного типу транзистора наводиться лише дві вхідні характеристики – одну для U_КБ = 0 В, і другу, зняту при U_КБ ¹ 0 В, наприклад при U_КБ = –5 В.

Робота транзистора, при якій і на емітерний, і на колекторний переходи подані зворотні напруги відповідає режиму відсікання.

Вихідні статичні характеристики транзистора для схеми із спільною базою складаються із залежностей струму колектора І_К від напруги між колектором і базою U_КБ при незмінних значення емітерного струму І_Е: І_К = j(U_КБ) при І_Е = const.

Графіки колекторного струму І_К аналогічні вольт-амперній характеристиці зворотно включеного p-n переходу. При робочій полярності напруги U_КБ , коли колекторний перехід включений в зворотному напрямку[11], вихідні характеристики уявляють собою майже прямі лінії з невеликим відхилом від горизонталі. Це пояснюється тим, що колекторний струм створюється за рахунок дифузії носіїв зарядів, які проникають із емітера через базу в колектор. Тому величина колекторного струму в основному визначається величиною струму емітера і незначно залежить від напруги U_КБ, прикладеної до колекторного переходу.

При вхідному струмі І_Е = 0 і U_КБ > 0 характеристика виходить з початку координат, а потім проходить на невеликій висоті майже паралельно осі абсцис, що відповідає звичайній характеристиці зворотного струму p-n переходу. Струм І_{КБ 0}, що визначається такою характеристикою, є некерованим і є одним з параметрів транзистора. Із збільшенням струму І_Е колекторний струм збільшується на DІ_К = aІ_Е – І_{КБ 0}, що і відображує сімейство графіків.

Невеликий нахил характеристик пояснюється впливом напруги U_КБ на ширину бази: при збільшенні напруги база звужується за рахунок розширення колекторного переходу, послаблюється рекомбінація в базовому шарі і дещо зростає коефіцієнт передачі струму a, що і зумовлює деяке збільшення струму колектора І_К = aІ_Е + І_{КБ 0} при І_Е = const. Нахил характеристик круто зростав би при наближенні U_КБ до напруги пробою p-n переходу.

При зміні полярності напруги U_КБ струм І_К різко зменшується і досягає нуля при значеннях U_КБ близько десятих долей вольта. В цьому випадку колекторний перехід працює в прямому напрямку, струм через цей перехід різко збільшується і проходить в напрямку, зворотному нормальному робочому струму. При цьому транзистор може вийти з ладу. Відповідні ділянки характеристик на рисунку показані пунктирними лініями, вони не є робочими і звичайно на графіках не наводяться.

Робота транзистора, при якому емітерний перехід включений в прямому напрямку (U_ЕБ < 0), а колекторний – в зворотному (U_КБ > 0), відповідає активному (підсилюючому) режиму, а коли обидва переходи виявляються прямо включеними (U_ЕБ < 0, U_КБ < 0) – режиму насичення.

Вхідні статичні характеристики для схеми із спільним емітером є графіками залежності струму бази І_Б від напруги U_БЕ при незмінному значенні U_КЕ: І_Б = f(U_БЕ) при U_КЕ = const.

Якщо коло колектора розімкнене (І_К = 0), крива проходить через початок координат.

З ростом напруги U_КЕ струм І_Б зменшується, оскільки при збільшенні U_КЕ зростає напруга, що прикладається до колекторного переходу в зворотному напрямку, майже всі носії швидко втягуються в колектор і ймовірність їх рекомбінації в базі зменшується.

При U_КЕ = 0 (колектор і емітер замкнені на коротко) і U_БЕ > 0 обидва переходи з’єднані паралельно і приєднані до джерела в прямому напрямку.

При збільшені напруги на колекторі U_КЕ характеристики зміщуються вправо і вниз, тобто струм І_Б зменшується. Це пояснюється звуженням ширини бази, що супроводжується ослабленням рекомбінації носіїв. Зміщення графіків вниз при малих напругах (U_КБ < 1 В) відбувається тому, що обидва переходи включені зустрічно і базовий струм стає рівним різниці струмів: І_Б = І_Е – І_К. При подальшому збільшенні напруги U_КЕ зсув вхідних характеристик незначний, і вони практично співпадають. Тому в довідниках звичайно наводяться одна-дві криві.

Вихідні статичні характеристики транзистора для схеми із спільним емітером складаються із залежностей струму колектора І_К від напруги між колектором і емітером при фіксованому струмі бази: І_К = f(U_КЕ) при І_Б = const.

В схемі із спільним емітером напруга, що прикладається до колекторного переходу дорівнює U_КЕ – U_БЕ, оскільки ці напруги між точками колектор–база виявляються включеними зустрічно. Тому при |U_КЕ | < |U_БЕ | напруга на колекторному переході відповідає прямій напрузі. Це зумовлює стрімке зростання струму на початковій ділянці – від U_КЕ = 0 до |U_КЕ | = |U_БЕ |. Далі, при |U_КЕ | > |U_БЕ | (аж до допустимого значення U_КЕ), крутизна характеристик зменшується, вони майже горизонтальні.

Положення кожної з вихідних характеристик залежить, головним чином, від струму бази (І_Б1 < I_Б2 < … < I_Б5).

На сімействі вихідних характеристик виділені три області, властиві трьом режимам роботи транзистора: режим відсічки (1), активний режим (підсилення) (2) і режим насичення (3). Графік, відповідний струму бази І_{КБ 0}, проходить через початок координат і при U_КЕ > 1 В визначає зону відсічки. Активна зона розташована між зонами відсічки, насичення і лінією, яка визначає І_К через допустиму потужність, що розсіюється колектором (наводиться в довідниках).

Статичні характеристики транзистора в схемі із спільним колектором подібні характеристикам транзистора в схемі із спільним емітером. Вхідним колом транзистора є базово-колекторний перехід, що має великий внутрішній опір, оскільки виявляється включеним в зворотному напрямку. Керуючим струмом є невеликий струм бази; вихідні струми (І_Е або І_К) відрізняються незначно.

Динамічними характеристикамитранзистора визначається режим роботи транзистора – динамічний режим, коли у вихідному колі є навантаження, а на вхід подається певний сигнал. Динамічний режим відрізняється від статичного сильним взаємним впливом параметрів транзистора і елементів схеми. В цьому режимі напруга джерела живлення Е_К (на рисунках для схем включення а, б, в – Е₂) неперервно перерозподіляється між опором навантаження R_н і вихідними електродами транзистора у відповідності з виразом:

U_КЕ= Е_К– І_КR_н.

Наведений вираз є рівнянням динамічного режиму для вихідного кола. Зміна напруги на вході транзистора викликає відповідну зміну струму емітера, бази, а отже , і струму колектора І_К. Це призводить до зміни напруги на R_н, в результаті чого змінюється напруга U_КЕ.

Побудова динамічних характеристик здійснюється з метою вибору оптимального (найкращого) режиму роботи транзистора. Початковими є дані про вхідний сигнал і потужність, що споживається навантаженням, а також статичні вхідні і вихідні характеристики та параметри транзистора, що наводяться в довідниках.

Найчастіше використовуються вихідні і вхідні динамічні характеристики.

З рівняння динамічного режиму випливає рівняння:

І_К= (Е_К– U_КЕ) / R_н= Е_К/ R_н– U_КЕ/ R_н.

Пряма лінія, що відповідає останньому рівнянню, називається навантажувальною прямою або лінією навантаження. Вона уявляє собою вихідну динамічну характеристику і будується на сімействі статичних вихідних характеристик за двома точками – А і В. Розташування лінії навантаження на статичних характеристиках однозначно визначається напругою джерела живлення Е_К і опором резистора R_н. В точці А І_К = 0, а U_КЕ = Е_К. Це відповідає закритому стану емітерного переходу транзистора. При цьому струм в опорі навантаження відсутній і падіння напруги на навантаженні дорівнює нулю. Отже, вся напруга джерела живлення Е_К виявляється прикладеною до ділянки колектор – емітер транзистора.

Точка перетину лінії навантаження із віссю струмів В є точка, для якої виконується умова І_К = Е_К / R_н, оскільки струм колектора у випадку повністю відкритого (або закороченого) транзистора обмежувався би тільки величиною опору R_н.

Всі проміжні точки лінії навантаження характеризують можливі напруги і струми у відповідних колах транзистора при подачі сигналу з урахуванням опору навантаження. Будь якому струму бази відповідає певне значення струму колектора і колекторної напруги. Так на рисунку показано, що струму бази І_Б2 відповідає напруга U_КЕ(І_Б2) та струм через навантаження І_К(І_Б2).

Вхідна динамічна характеристика уявляє собою залежність вхідного струму від вхідної напруги в динамічному режимі при незмінних напрузі живлення і опорі навантаження.

Оскільки вхідні статичні характеристики розташовуються досить щільно, іноді для спрощення аналізу роботи і розрахунку параметрів схеми з транзистором вхідну динамічну характеристику не будують, а приймають за таку одну із вхідних статичних характеристик, що відповідає деякій напрузі на колекторі, відмінній від нуля.