Особенности гиперзвуковых течений
Основными особенностями гиперзвуковых течений являются:
1 С увеличением числа Маха (↑M→↓
– скачки уплотнения приближа-ются к обтекаемой поверхностей тела, при этом уменьшаются области возму-щений между скачком и телом. Это приводит к взаимодействию скачка и по-граничного слоя. Головной скачок ограничивает увеличение пограничного слоя. Это приводит к увеличению температуры и плотности (↑T и ↓𝞺) и как следствие к увеличению толщины пограничного слоя. При этом создается эф-фект увеличения толщины обтекаемого тела, что приводит к искривлению ударной волны и увеличению давления (↑p).
2 Малые изменения параметров движения обтекаемого тела приводят к существенным изменениям параметров газа 
. При числе Маха M>>a, возмущенные скорости течения могут быть одного порядка со скорос-тью звука.
3 Из-за высоких температур за головной ударной волной и в погранич-ном слое могут иметь место диссоциация и ионизация газа, что приводит к изменению его термодинамических свойств.
Таким образом, при гиперзвуковых течениях методы исследования аэро-динамических характеристик применяемых при дозвуковых и умеренных сверхзвуковых скоростях течения газа становятся непригодным.
При рассмотрении обтекания тел под небольшим углом атаки 
уравне-ния движения можно упростить и получить алгоритмы приближенного опре-деления аэродинамических характеристик ЛА при гиперзвуковых скоростях полета.
Сжатие потока проходит с образованием скачка уплотнения ОС:
Рис. 6.3.4 Схема образования скачка уплотнения
При увеличении скорости ↑М → β→ω
βсж= 
ω + 
ω)2+ 
При течении с расширениями потока поворот и разгон сверхзвукового потока происходит на одной характеристике ОС
Рис. 6.3.5 Схема образования характеристик расширения
βр= - ω + ω)2+
При ↑М → ∞, βсж= 
ω ; βр=0
В этом случае коэффициент давления будет равняться выражению:
p=2 β θ
Тогда можно определить относительное изменение давления вызванное изменением угла наклона поверхности обтекаемого тела:
= +
]2 + 1}