Теорема Гауса для поля Е вектор
Единицей поляризованности является Кл/м^2
Если диэлектрик изотропный и напряженность поля не очень большая то
Диэлектрик восприимчивость вещества
Поток р вектор сквозь произв, замкнутая поверхность S равн взятому с обратным знаком избыточному связан заряду диэлектрика в объеме охватываемому вверх !S
В дифференциальной форме теорема Гауса записывается так
Дивергенция поля вектора Р равна с обратным знаком плотности и избыт связ. Заряда в той же точке
Если в произвольное эл поле поместить однородный изотропный диэлектрик любой форме при его поляризации появится идеально поверхностные связи заряды Теорема Гауса для поля вектора Р
Сторонние и связными заряд
Величина стоящая под интегралом обозначающее Д вектор электростатического индукции
Поток вектора элетрост. индукции скво3ь произв замкнутую поверхность равен электрической сумме зарядов охватываемых этой поверхностью.
Размерность
Дифференциальная форма теоремы Гауса:
Дивергенция О вектор равное объему плотности сторон заряда в данной точке
Для всех В-В E>1
Для вакуума Е= 1
Энергия взаимодействия
потенциал создаваемой в месте нахождения i- ого заряда все испольщо зарадами системы
Заряд под номером i
М
Полная энергия взаимодействуют или заряды распределены непрерывно
потенціал, создлаваемый всеми зарядами системы в элементе объема DV
Энергия уединяемого проводника
Q заряд кондиес
U разность потенц. на его обладает
Процесс зарядки конденсатора перенос заряда малыми порциями с одной обкладки на другую элемент работа совершаемая при этом против сил поля