Модель вязкопластического тела Бингама. Пластическая вязкость.

Комбинация всех трех моделей реологии:

(напряжение) Р<Р_Т (предела текучести) – деформация не

происходит в системе (теле) P>P_T – течение в системе

Р=Р_Т + η* · γ· – уравнение Бингама

P<P_T (деформация)γ<0 η* - пластическая вязкость

P>P_T γ↑ (скорость деформации) γ·↑

Р = η · γ· → η = Р/ γ·= (Р_Т + η* · γ·)/ γ· = η* + Р_Т/ γ·

η – сопротивление течению всей системы; η*– течение и разрушение структуры

97. Причина неподчинения дисперсных систем закону Ньютона. Кривые течения реальных дисперсных систем. Уравнение Оствальда – Вейля.

На основе реологических свойств, тела можно разделить на жидкообразные и твердообразные.

Жидкообразные тела (Р_Т=0) можно разделить на:

Ньютоновские – системы, вязкость которых не зависит от напряжения сдвига, являющегося константой. К Ньютоновским жидкостям относятся разбавленные системы с равноосными (симметричными) частицами.

Неньютоновские – системы не подчиняющиеся закону Ньютона, вязкость зависит от напряжения сдвига; псевдопластические, дилантантные жидкости. Псевдопластические жидкости – суспензии, содержащие ассиметричные частицы, растворы полимеров. При увеличении напряжения сдвига, течение будет убыстряться. Дилантантные жидкости – дисперсные системы с большим содержанием твердой дисперсной фазы. При увеличении напряжения сдвига растет вязкость.

Неньютоновские жидкости описываются уравнением Оствальда – Вейда: Р = k · γ·

1 – Ньютоновские жидкости 1 – бингамовское тело

2- псевдопластическое твердообразное тело 2 – Псевдопластические

3 – пластическое дилантантное тело 3 – Дилантантные жидкости