Методические рекомендации 13 страница

*) Физический смысл этой и других задач, относящихся к изотропной среде, условен, поскольку реальные дислокации по самому своему существу свой­ственны лишь кристаллам, т. е. анизотропной среде. Эти задачи, однако, пред­ставляют определенный иллюстративный интерес.

^s) Во всех задачах о лрямолинейных дислокациях принимаем вектор т в от­рицательном направлении оси г.

[11]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[12]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[13]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[14]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[15]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[16]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[17]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[18]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[19]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[20]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[21]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

[22]Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения 1д {ЦЬ) обычно не столь^ велики, так что энергия «сердцевины» состав­ляет заметную часть полной энергии дислокации.

^[23]) Так, для передвижения изображенной на рис. 22 краевой дислокации в ее плоскости скольжения (плоскость х, г) достаточно сравнительно небольших Перемещений атомов, в результате которых «лишними» будут оказываться все более удаленные от плоскости у, г кристаллические полуплоскости.

^[24]) При выводе уравнений движения виртуальные пластическую и упругую деформации надо рассматривать как независимые переменные. Интересуясь урав­нением движения дислокации, надо рассматривать только пластическую дефор­мацию.

[25]Представляется очевидным, что всестороннее (равномерное) сжатие кри­сталла не должно приводить к появлению силы f; выражение (28,7) этим свой­ством обладает.

⁸) При выводе используется также формула ^еш^е_1тн ~ ^km^in ~ &А*Ал» и уравнения равновесия да^/дх_т =0.

^[26]) Мы не занимаемся здесь вопросом об определении самого движения дисло­каций по приложенным к телу силам. Решение этого вопроса требует детального изучения микроскопического механизма движения дислокаций и их торможения на различных дефектах, которое должно производиться с учетом фактическая данных о реальных кристаллах.

^[27]) Под механической энергией здесь подразумевается сумма кинетической энергии макроскопического движения в упругом теле и его потенциальной (упру­гой) энергии, обусловленной наличием деформации.

[28]Ср. аналогичные рассуждения ио поводу вязкой жидкости (VI, § 15).

^ Напомним, что существование диссипативной функции является, след­ствием принципа симметрии квиетических коэффициентов Онсагера. Именно этот принцип приводит к первому из равенств (33,4) (для коэффициентов в линей­ных соотношениях (33,7)), эквивалентному факту существования квадратичной формы (33,3). Это будет прямо показано по аналогичному поводу в-§ 41,

^[29]) Напомним, что если теплопроводящая среда ограничена плоскостью х = О, избыточная температура которой изменяется периодически по закону 7" = = T'_Qe~^ia>t, то распределение температуры в среде описывается «температурной

волной» _

Г = Г₀ ехр [-Ш - (1 + I) х Уь>/2%)

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

^а) Такой же частотной зависимостью характеризуется поглощение звука, распространяющегося в жидкости или в газе вблизи твердой стенки (например, по трубе); см. VI, § 79.

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

(см. VI, § 52). .

[39] Нематики, не инвариантные относительно инверсии, неустойчивы по отношению к деформации, превращающей их в так называемые холестерики — см, § 43

^[40]) В этой главе для упрощения записи формул мы будем пользоваться при­нятым в современной литературе кратким обозначением оператора дифферен­цирования по координатам; dt = dldx^

^[41]) Эта задача решалась Осееном (С. W. Oseen, 1933) и Франком (F. С. Frank, 1958) для частного случая нематика, в котором Ki = Кз. Излагаемое ниже общее решение принадлежит И. Е. Дзялошинскому (1970).

^[42]) В подынтегральном выражении ниже опущена полная производная (1 — —a cos 2\р) 2г|>' =(2i|)—a sin 2ip)', что не влияет на формулировку вариационной задачи. Мы выводим здесь уравнение равновесия заново, не прибегая к общим уравнениям (36,7—8), что фактически потребовало бы более громоздких вычисле­ний.

^J) Отметим, что в «вырожденном» случае Ki = К$, a = О существуют реше­ния с любыми ф = const.

') Если рассматривать подынтегральное выражение в (37,8) как функцию Лагранжа одномерной механической системы (причем играет роль обобщенной координаты, ф — роль времени), то (37,12) есть интеграл энергии.

^[43]) В подынтегральном выражении ниже опущена полная производная (1 — —a cos 2\р) 2г|>' =(2i|)—a sin 2ip)', что не влияет на формулировку вариационной задачи. Мы выводим здесь уравнение равновесия заново, не прибегая к общим уравнениям (36,7—8), что фактически потребовало бы более громоздких вычисле­ний.

^J) Отметим, что в «вырожденном» случае Ki = К$, a = О существуют реше­ния с любыми ф = const.

') Если рассматривать подынтегральное выражение в (37,8) как функцию Лагранжа одномерной механической системы (причем играет роль обобщенной координаты, ф — роль времени), то (37,12) есть интеграл энергии.

^[44]) В подынтегральном выражении ниже опущена полная производная (1 — —a cos 2\р) 2г|>' =(2i|)—a sin 2ip)', что не влияет на формулировку вариационной задачи. Мы выводим здесь уравнение равновесия заново, не прибегая к общим уравнениям (36,7—8), что фактически потребовало бы более громоздких вычисле­ний.

^J) Отметим, что в «вырожденном» случае Ki = К$, a = О существуют реше­ния с любыми ф = const.

') Если рассматривать подынтегральное выражение в (37,8) как функцию Лагранжа одномерной механической системы (причем играет роль обобщенной координаты, ф — роль времени), то (37,12) есть интеграл энергии.

^[45]) В подынтегральном выражении ниже опущена полная производная (1 — —a cos 2\р) 2г|>' =(2i|)—a sin 2ip)', что не влияет на формулировку вариационной задачи. Мы выводим здесь уравнение равновесия заново, не прибегая к общим уравнениям (36,7—8), что фактически потребовало бы более громоздких вычисле­ний.

^J) Отметим, что в «вырожденном» случае Ki = К$, a = О существуют реше­ния с любыми ф = const.

') Если рассматривать подынтегральное выражение в (37,8) как функцию Лагранжа одномерной механической системы (причем играет роль обобщенной координаты, ф — роль времени), то (37,12) есть интеграл энергии.

проективная плоскость.

проективная плоскость.

проективная плоскость.

проективная плоскость.

[50]Деформация контура может отражать собой как изменение контура ^ в физическом пространстве, так и изменение самого поля п (г).

^[51]) При целом N подобные рассуждения не привели бы к аналогичному вы­воду, поскольку дисклинации целого индекса устранима, а отображение с целым N отвечает неустранимой особенности.

^[52]) Мы, частично, следуем изложению D. Forster, Т. С. Lubensky, Р, С, Mar­tin, J. Swift P. S, Pershan (1971).

[53]Сама же функция 2R дает (как и в § 33) скорость диссипации механиче­ской энергии (ср. VI, § 79).

[54]Сама же функция 2R дает (как и в § 33) скорость диссипации механиче­ской энергии (ср. VI, § 79).

[55]Подчеркнем, что Е относится к заданному (единичному) объему, а пере­менным является число N частиц (молекул) в этом объеме. В V химический по­тенциал везде относился к одной частице, т. е. определялся как р = dEldN. Поскольку = p/m (m — масса молекулы), то принятое здесь определение отли­чается от определения в V лищь множителем т. Во избежание недоразумений при сравнении с термодинамическим соотношением (3,2а), напомним, что здесь Е есть внутренняя энергия единицы объема в точном смысле этого слова, между тем как в § 3 величина 8 определена как энергия количества вещества, заклю­ченного в единице объема недеформированного тела.

[56]Подчеркнем, что Е относится к заданному (единичному) объему, а пере­менным является число N частиц (молекул) в этом объеме. В V химический по­тенциал везде относился к одной частице, т. е. определялся как р = dEldN. Поскольку = p/m (m — масса молекулы), то принятое здесь определение отли­чается от определения в V лищь множителем т. Во избежание недоразумений при сравнении с термодинамическим соотношением (3,2а), напомним, что здесь Е есть внутренняя энергия единицы объема в точном смысле этого слова, между тем как в § 3 величина 8 определена как энергия количества вещества, заклю­ченного в единице объема недеформированного тела.

^[57]) Поскольку Е₀ = Е₀ (р, S), то (d{£d)_P) s = (dtE) _Р) s.

*) Ее иногда называют реактивной частью (отсюда индекс (г), которым мы снабдили ее обозначение).

*) Ее иногда называют реактивной частью (отсюда индекс (г), которым мы снабдили ее обозначение).

^[60]) Эта ситуация не уникальна: напомним эффект Холла в электродинамике проводящих тел; он тоже не связан с диссипацией-

^[61])Напомним, что эта скорость выражается через величины х_а, Х_а форму­лой 2К/Г = -23 х_аХ_а.

а

^[62]) В литературе о величинах х_а и Х_а часто говорят соответственно как о тер-

не установился.

нединамических потоках и термодинамических силах.

^[65]) В литературе о величинах х_а и Х_а часто говорят соответственно как о тер-

нединамических потоках и термодинамических силах.

Лесли (F. М. Leslie, 1966) и Породи (О, Parodi, 1970). Общепринятый выбор опре­делений коэффициентов вязкости нематиков в литературе, по-видимому, еще

^[68]) Мы обозначаем здесь эту величину как Г, во избежание путаницы с дис-

⁹) Для упрощения записи формул индекс у % везде ниже в задачах опускаем.

⁹) Для упрощения записи формул индекс у % везде ниже в задачах опускаем.

сипативным коэффициентом у,

^[72]) Мы обозначаем здесь эту величину как Г, во избежание путаницы с дис-

^[73]) В этом смысле область применимости развиваемой здесь механики смек­

допускались поля директора п (г), сколь угодно сильно отличающиеся от неде­

тиков более узка, чем для рассмотренной выше механики нематиков, в которой

^L> Эта неустойчивость а «алогична рассмотренной в § 21 неустойчивости сжимаемого прямого стержня.

^[77]) Значение £_кр определяет лишь абсолютную величину «волнового век­тора» возмущения в плоскости х, у, но не полную симметрию возникающей де­формации. Определение последней требует выхода за границы приближения, отвечающего линейным (по 6и) уравнениям равновесия (йитуация здесь анало­гично той, которая имеет место для конвективной неустойчивости плоскопарал­лельного слоя жидкости — см. VI, § 57). См.ХМпеиЛ М. — Journ. Chem. Phys., 1974, v. 60, p. 1081.

*) Остальные компоненты h_iki_m можно выбрать так, чтобы было F_x = «к F_a « 0; в формулу {45,4) эти компоненты не входят.

[78]Здесь и ниже изменением модулей упругости вдоль среды пренебрегаем.

[79]Здесь и ниже изменением модулей упругости вдоль среды пренебрегаем.

[80]Здесь и ниже изменением модулей упругости вдоль среды пренебрегаем.

[81]А также отсутствием члена с; (dj£). Такой член, однако, являлся бы в данном случае малой величиной третьего порядка, которой можно пренебречь по сравнению с величинами второго порядка.

[82]См. Ксщ Е. И., Лебедев В. В. — ЖЭТФ, 1983, т, 85, с. 2019.

[83]См. Ксщ Е. И., Лебедев В. В. — ЖЭТФ, 1983, т, 85, с. 2019.

4S8'

[85]⁸я⁴ ..

[86]⁸я⁴ ..

[87]⁸я⁴ ..

I. Общие указания.

Изучаемый Вами в филиале Академии иностранный язык является обязательным общеобразовательным предметом.

Цель обучения иностранному языку заочно – овладение навыками чтения и перевода специальной литературы с использованием словаря и устной разговорной речи по общей тематике и по специальности. Студенты на базе среднего общего образования изучают иностранный язык на I и II курсах (3 семестра), студенты, обучающиеся на базе среднего профессионального образования – на 1 курсе (2 семестра), согласно программе, утвержденной Государственным комитетом по народному образованию

В конце каждого семестра проводится экзаменационный зачет, в конце курса обучения - экзамен. Зачеты и экзамен проводятся в сессию по экзаменационным билетам.

Для допуска к зачету (экзамену) студенты должны получить зачеты по практическим занятиям, дополнительному чтению и контрольной работе (студенты на базе средней школы). Материал по этим видам работы излагается ниже и разъясняется преподавателем на установочных занятиях. Основная форма работы студента-заочника – самостоятельная подготовка без повседневного контроля преподавателя. Заниматься иностранным языком необходимо регулярно с первых же дней учебы.

II. Семинарские занятия.

В каждом семестре до экзаменационного зачета (экзамена) проводятся групповые практические занятия (досрочные и сессионные).

К практическому занятию необходимо подготовить материал каждого семестра:

a) Изучить грамматический материал семестра;

b) Прочитать вслух и перевести тексты уроков, выписав в индивидуальный словарь все незнакомые слова с транскрипцией и переводом;

c) Выучить слова лексического минимума;

d) Подготовить одну разговорную тему.

III. Дополнительное чтение.

В каждом семестре студент также сдает зачет по дополнительному чтению. В качестве материала по дополнительному чтению используется газетные или журнальные статьи по общественно-политической тематике. В 1-м семестре студент готовит материал в объеме 5 тыс., во 2-м – 7 тыс. и в 3-м – 6 тыс. печатных знаков. Цель работы над текстом по дополнительному чтению - развитие навыков информационного чтения.

В индивидуальный словарь следует выписать слова, которые затрудняют общее понимание текста. Если о значении слова можно догадаться по контексту, по словообразовательным элементам или международному корню слов, то их выписывать не следует.

Слова необходимо выписывать в исходной форме, т.е. существительные в форме единственного числа, глаголы - в форме инфинитива, прилагательные и наречия – в положительной степени.

После проверки чтения и перевода студент должен изложить основные положения текста на английском языке. Индивидуальный словарь предъявляется преподавателю и используется при ответе. Пользоваться письменным переводом запрещается.

V. Выполнение и оформление контрольных работ.

1. Прежде чем приступить к выполнению контрольной работы, следует изучить грамматический материал и выполнить письменные упражнения к урокам семинара каждого семестра.

2. Каждая контрольная работа выполняется в отдельной тонкой тетради. На обложке тетради указываются фамилия, имя, отчество и адрес студента, факультет, курс, номер группы, номер контрольной работы и вариант.

3. Задания следует выполнять в той последовательности, в которой они даны в контрольной работе, писать черными или синими чернилами разборчивым почерком. Контрольные работы, выполненные небрежно или не полностью, оформленные неправильно, возвращаются студенту для доработки или переоформления.

4. Необходимо оставлять в тетради с левой стороны поля (3 см.) для замечаний рецензента.

5. Английский текст надо писать на левой странице, а перевод на правой. Условия заданий необходимо списывать.

6. Выполнив контрольную работу, внимательно проверьте ее. Только после тщательной самопроверки отправляйте работу на рецензию.

7. Выполненные контрольные работы студент должен выслать в институт для проверки и рецензирования в сроки, установленные учебным планом.

8. Получив проверенную контрольную работу, проанализируйте замечания рецензента и сделайте работу над ошибками:

a) выпишите правильно английские слова, в которых допущены орфографические ошибки;

b) повторите рекомендуемый рецензентом грамматический материал и выполните тренировочные упражнения, если они указаны в рецензии;