Двойное лучепреломление в анизотронных кристаллах.

Рассмотрим пластину из одноосного кристалла.

На грань у=0 над углом падает линейно-поляризованный свет.

Плоскость падеия О.О. (оптическая ось) – х

а) Пусть О.О.

Тогда О.О

Кроме того = и

б) Пусть

Тогда

Кроме того = и

Из сопоставления ф-л Снеллиуса видно, что

Если >

И >

Пусть падающий свет поляризован т.о., что колебания происходят не в плоскости падения (П.п.), и не

Разложим

+ ; - П.п.

Обе волны и - линейно поляризованы.

Для каждой из этих волн имеем

и

и

О.О.

На выходе получаем 2 световых пучка.

Это явление наз.двойным лучепреломлением.

Аналогичная картина наблюдается при падении на пластинку естественного света. В более общем случае, когда плоскость паления не оказывается, что если эл.вектор ,

-скорость волны не зависит от направления ее распространения.

Такая волна называется обыкновенной

Если эл.вектор принадлежит гл.сечению, то

Где

+

О.О.

Скорость зависит от направления распространения волны ( . Такая волна наз. необыкновенной.

Т.о. волны, вступающие в кристалл из изотронной среды, разделяются внутри него на две линейно поляризованные волны: обыкновенную (о) и необыкновенную (н).

Это явл.следствием линейности и однородности ур-ий Максвелла.

Для обыкновенной волны фронт – сфера, для необыкновенной – эллипсоид вращения.

Вдоль О.О. скорости обеих волн одинаковы и равны ,

Если необыкновенная волна распространяется

Величина м.б. и больше, и меньше .

		“+”

6⁰. Рассеяние света.

Рассеянием света наз.процесс взаимодействия волны с веществом, сопровождающийся изменением направления распространения света.

Принцип рассеяния – несобственное свечение, к-рое обусловлено колебаниями электронов в атомах и молекулах над действом падающей световой волны. Эти колебания электронов когерентны, т.к. порождаются одной и той же волной.

Сл-но и вторичное излучение – когерентно. Происходит интерференция вторичных волн.

Если среда однородна, то рассеяния не происходит.

Пусть в н-рый момент времени t фронт плоской волны занимает положение АВ.

Тогда для направления

Другими словами, вторичные волны, испускаемые элементами фронта АВ, отстоящими друг от друга на расстоянии d, будут идти в направлении с разностью хода и погасят друг друга.

Т.к. расстояние между молекулами , то на отрезке d находится достаточно много молекул и указанная пара источников всегда найдется. Т.о. только в направлении =0 происходит распространение волны. Рассеяния нет.

Для рентгеновских лучей рассеяние есть, т.к. L

Для рассеивания необходимо, чтобы масштаб неоднородности среды был мощнее блины волны.