Робота сили Лоренца.
Узагальнена сила Лоренца.
Як відомо, на електричний заряд діє не тільки магнітне, але й електричне поле. Отже, якщо електричний заряд рухається в електромагнітному полі, то сила, яка на нього діє, може бути представлена як векторна сила електричної та магнітної складових:
Даний вираз називається узагальненою силою Лоренца.
Нам відомо, що робота сили 
де s — переміщення частинки, здійснене під дією сили F, а 
- кут між напрямами сили й переміщення. Оскільки сила Лоренца перпендикулярна до напряму швидкості руху частинки то cos a =0 і робота сили Лоренца дорівнює нулю.
Відомо, що коли швидкість матеріальної точки перпендикулярна до напряму сили, що на неї діє, то ця точка рухається по колу. Значить, електричний заряд у магнітному полі буде рухатися по колу. Слід наголосити, що магнітна сила при цьому є доцентровою. Таким чином, хоча магнітне поле й діє на частинку з деякою силою, але воно змінює тільки напрям руху частинки й не змінює її кінетичної енергії.
16. Рух зарядженої частинки в магнітному полі.
Рух зарядженої частинки при 
перпендикулярна 
.
Сила Лоренца має максимальне значення, якщо частинка рухається в площині, перпендикулярній до ліній магнітної індукції (
). З курсу механіки відомо, що коли сила Лоренцо перпендикулярна швидкості, то вона надає тілу доцентрового прискорення 
і викликає рух тіла по колу радіусом R.
Радіус цього кола можна обчислити, використовуючи другий закон Ньютона 
, звідки радіус кола 
Сила Лоренца роботи не виконує, тому кінетична енергія зарядженої частинки, що потрапила в однорідне магнітне поле, не змінюється. Рухаючись по колу зі швидкістю , заряджена частинка зробить один повний оберт протягом часу: 
період оберту зарядженої частинки Т по колу не залежить від швидкості, з якою частинка потрапляє в магнітне поле.
Фізичний зміст цієї особливості полягає в тому, що швидші частинки рухаються по колу більшого радіуса.
Рух зарядженої частинки при паралельна .
Коли частинка влітає в магнітне поле зі швидкістю, напрямленою уздовж вектора магнітної індукції В , то кут а = 0 . При цьому Fл = 0 , тобто магнітне поле не чинить силової дії на частинку, напрям швидкості якої збігається з напрямом вектора В .
Загальний випадок руху зарядженої частинки в однорідному магнітному полі.
Одним із складових рухів у даному випадку є рівномірний рух уздовж поля В зі швидкістю
, а другим — рух по колу в площині, перпендикулярній до поля. Значення поперечної складової швидкості дорівнює 
Радіус кола добувається із співвідношення: 
звідки 
Таким чином, частинка, одночасно беручи участь у двох рухах (рівномірному уздовж поля й по колу в поперечній площині), рухається по спіралі. Радіус спіралі вже знайдений. Знайдемо тепер крок спіралі — відстань по осі спіралі, на яку частинка переміщається за один оберт:
