Реферат: К вопросу о металлической связи в плотнейших упаковках химических элементов

Обычно в литературе металлическая связь описывается, как осуществленная посредством обобществления внешних электронов атомов и не обладающая свойством направленности. Хотя встречаются попытки (см. ниже ) объяснения направленной металлической связи т.к. элементы кристализуются в определенный тип решетки.

В работе «К вопросу  о металлической связи в плотнейших упаковках химических элементов» показано, что металлическая связь в плотнейших упаковках (ГЕК и ГЦК) между центральноизбранным атомом и его соседями в общем случае, предположительно, осуществляется посредством 9 (девяти) направленных связей, в отличие от числа соседних атомов равного 12 (двенадцати) (координационное число). Металлическая валентность элемента в его монокристалле и валентность этого элемента по кислороду, водороду- разные понятия.

Введение.

Пока невозможно в общем случае вы в ести из квантовомеханических расчетов кристаллическую структуру металла по электронному строению атома, хотя, например, Ганцхорн и Делин гер указали на возможную связ ь между наличием кубическо й объемно-центрированной решетки в подгруппах титана, ванадия, хрома и наличием в атомах этих металлов валентных d - орбиталей. Нетрудно заметить, что четыре гибридные орбитали направлены по четырем т е лесным диагоналям куба и хорошо приспособлены для связи каждого атома с его 8 соседями в кубической объемноцентрированной решетке. При этом оставшиеся орбитали направле н ы к центрам граней элементарной ячейки и, в озможно, могут принимать участие в связи атома с шестью его вторыми соседями /3/ ст p. 99.

Первое координационное число (К.Ч.₁) “8” плюс второе координационное число (К.Ч.₂) “6” равно “14”.

Попытаемся связать внешние электроны атома данного элемента со структурой его кристаллической решетки, учитывая необходимость направленных связей (химия) и наличие обобществ л енных электронов (физика), ответственных за гальваномагнитные свойства.

Согласно /1/ с тр.20, число Z- электроны в зоне проводимости, получено авторами, предположительно, исходя из валентности металла по кислороду, водороду и обязано быть подвергнуто сомнени ю , т.к. экспериментальные данные по Х оллу и модулю всестороннего сжатия близки к тео р етическим т олько для щелочных металлов. ОЦК решетка, Z=1 не вызывает сомнений. Координационное число равно 8.

На простых примерах покажем, что на одну связь у алмаза пр и п ло тности упаковки 34 % и координационном числе 4 приходится 34% : 4 = 8,5%.

У кубической примитивной решетки плотность упаковки 52 % и координационное число 6 приходится 52% : б = 8,66%.

У кубической объемноцентрированной решетки плотность у паковки 68 % и координационное число 8 приходится 68% : 8 = 8,5%.

У кубической гранецентрированной решетки плотность упаковки 74% и координационное число 12 приходится 74% : 12=6.16%, а если 74%:9=8,22%.

У гексагональной решетки плотность упаковки 74% и координационное число 12 приходится 74% : 12=6, 1 6%, а если 74% : 9 = 8,22%.

Очевидно, что эти 8,66-8,22% несут в себе некий физический смыс л . Оставшиеся 26% кратны 8,66 и 100% г и потетическая плотность упаковки возможна при наличии 12 связей. Но реальна ли такая возможность?

Внешние электроны последней оболочки или подоболочек ато ма металла образуют зону проводимости. Число электронов в зоне проводимости влияет на постоянную Холла, коэффициент всестороннего сжатия и т.д.

Построим модель металла-элемента так, чтобы оставшиеся, после заполнения зоны проводимости, внешние электроны последней оболочки или подоболочек атомного остова неким образом влияли на строение кристаллической структуры (например: для ОЦК решетки-8 "валентных" электронов, а для ГЕК и ГЦК -12 или 9).

Очевидно, что для подтверждения нашей модели необходимо сравнить экспериментальные и теоретические данные по Холлу, коэффициенту всестороннего сжатия и т.д.

ГРУБОЕ , КАЧЕ С ТВЕННОЕ ОПРЕДЕЛЕН И Е КОЛИЧЕСТВА

ЭЛЕКТРОНОВ В ЗОНЕ ПРОВОДИМОСТ И МЕТАЛЛА - ЭЛЕМЕНТА.

(Алгоритм построения модели)

Из м ерения поля Холла позволяют определить знак носителей з аряда в зоне проводи м ости. Одна из за м ечательных особенностей эффекта Холла заключается, однако, в то м , что в некоторых мет а ллах коэффициент Холла положителен, и поэтому носители в них должны, видимо, иметь заряд, противоположный з аряду электрона /1/. При комнатной температуре это относится к следующим металлам:: ванадий, хром, марганец, железо, кобальт, цинк, цирконий, ниобий, молибден, рутений, родий, кадмий, церий, празеодим, неодим, иттербий, гафний, тантал, вольфрам, рений, иридий, таллий, свинец /2/. Решение этой заг а дки должна дать полная квантовомеханическая теория твердого тела.

Примерно, как для некоторых случаев применения граничных условий Борна-Кармана, рассмотрим сильно упрощенный одномерный случай зоны проводимости. Вариант первый: тонкая з амкнутая трубка, полностью заполненная электронами кроме одного. Диаметр электрона примерно равен диаметру трубки. П ри таком заполнении зоны, при локальном передвижении электрона, набл ю дается противоположное движение "места" незаполнившего трубку, электрона, то есть движение неотрицательного заряда. Вариант второй: в трубке один электр он -  возможно движение только одного заряда - отрицательно заряженног о электрона. Из этих двух крайних вариантов видно, что з нак носителей, определяемых по коэффициенту Холла, в какой-то степени, должен зависеть от наполнения зоны проводимости электронами. Рисунок 1.

                        а)                                                                                    б)

Рис .1. Схе м атическое и з ображение з оны проводимости двух ра з ных металлов. (Масштабы не соблюдены) .

а) - вариант первый;

б) - вариант второй.

На порядок движения электронов также будут накладывать свои у с ловия и структура зоны проводимости, и температура, и примеси, дефекты, а для магнитных материалов и рассеяние на магнитных квази частицах - магнонах.

Так как рассуждения наши грубые, учитываем в дальнейшем пока только наполнение зоны проводимости электронами. Заполним зону проводимости электронами так, чтобы внешние электроны атомных остовов оказывали влияние на образование типа кристаллизационной решетки. Предположим, что число внешних электронов на последней оболочке атомного остова, после заполнения зоны проводимости, равно числу атомов с оседей (координационному числу) /5/. Коор д инационные числа ГЕК, ГЦК (гексагональной и гранецентрированной) плотнейших упаковок 12 и 18, а объемноцентрированной решетки (ОЦК)8и14/3/. Для ГЕК и ГЦК рассмотрим также число 9.

Построим таблицу с учетом вышеизложенного. Температура комнатная .

Где: R_H - Постоянная Холла (коэффициент Холла)

Z - предполагаемое число электронов, отданное одним атомом в зону проводимости

Z остов. - число внешних электронов атомного остова.

Тип решетки - тип кристаллической структуры металла при комнатной температуре в некоторых случаях для температур фазовых переходов (T).

Выводы.

Несмотря на грубые допущения, из таблицы видно, что, че м больше ато м элемента отдает электронов в зону проводимости, тем положительнее постоянная Холла, и, наоборот, постоянн а я Холла отрицательна для элементов, отдавших в зону проводимости один-два электрона, что не противоречит выводам Пайерлса , а также просматривается связь между электронами проводимости (Z) и валентными электронами (Zостов), обуславливающими кристаллическую структуру.

Фазовые переходы элемента из одной решетки в другую можно объяснить перебросом в зону проводимости металла одного из внешних электронов атомного остова или его возвратом из зоны проводимости на внешнюю оболочку остова под воздей с твием внешних факторов (давление, температура) .

Пытались дать ра з гадку, а получили новую, довольно хорошо объясняющую физико-химические свойства элементов, загадку - это «координационное ч ис ло орбиталей» = 9 (девять) для ГЦК и ГЕК. Такое частое явление числа-9 в приведенной таблице наводит на мысль, что плотнейшие упаковки недостаточно исследованы.

Методом обратного отсчета от экспериментальных значений коэффициента всестороннего сжатия к теоретическим по формулам Ашкрофта и Мермина /1/, определяя число Z, можно убедиться о его близком совпадении с приведенным в таблице 1.

Приложение 2.

Металлическая связь представляется обусловленной: как обобществленными электронами проводимости, так и “валентными” - внешними электронами атомного остова.

Литератур а:

1. Н.Ашкрофт, Н.Мермин " Ф изика тве рд ого тела". Москва, 19 79г .

2. Г.В.Самсонов "Справочник "Свойства элементов ".М осква, 1976г.

3. Г.Кребс "Основы кристаллохимии неорганических соединений". Москва, l971r.

4. Я.Г.Дорфман, И.К.Кикоин " Ф изика металлов". Ленинград, 1 933г.

5.   Г.Г.Скидельский "От чего зависят свой с тва кристаллов".  "Инженер" № 8, 19 8 9г.

 

Гродно                                                                                                Г. Г. Филипенко

март 19 9 бг.

ПРИЛОЖЕНИЕ 1.

Из рассуждений о числе направленных связей (или псевдосвязе й , т.к. между соседними атомами металла находится зона проводимости) равном девяти по числу внешних электронов атомного остова для плотнейших упаковок, вытекает, что по аналогии с решеткой ОЦК (восемь атомов-соседей в первой координационной сфере) у ГЕК и ГЦК решеток в первой координационной сфере, должно быть девять, а имеем 12 атомов. Но 9 атомов соседей, связанных любым центральноизбранным атомом, косвенно подтверждаются экспериментальными данными по Холлу и модулю всестороннего сжатия (да и в опытах по эффекту де Гааза-ван -Альфена число осцилляций кратно девяти).

Значит для трех атомов из 12, связей либо нет, либо 9 направленных связей центральноизбранного атома перебирают 12 атомов первой координационной сферы во времени и пространстве.

На рис.1.1, d, е показаны координационные сферы в плотнейших гексагональной и  кубической упаковках.

d                                                     e

Рис. 1.1. Плот н ы е упаковки

Обратим внимание, что в гексагональной упаковке треугольники верхнего и нижнего оснований повернуты в одну и ту же сторону, а в кубической — в разные.

Литература:    Б.Ф.Ормонт "Введение в физическу ю химию

 и кристаллохимию полупроводников", Москва, 1968 год

ПРИЛОЖЕНИЕ 2.

Теоретический расчет модуля всестороннего сжатия (В).

В=(6,13/(r_s/а₀))⁵*10¹⁰ дн/см²,

где В - модуль всестороннего сжатия,

       а₀ - боровский радиус,

       r_s - радиус сферы, объем которой равен объему, приходящемуся на один электрон 
            проводимости.

r_s=(3/4pn)^1/3,

где n - плотность электронов проводимости.

1.   Расчеты по Ашкрофту и Мермину.

2.   Расчет по рассмотренным в работе моделям.

      Конечно, давление газов свободных электронов само по себе, одно, не полностью определяет сопротивление металла сжатию, тем не менее во втором случае расчета теоретический модуль всестороннего сжатия лежит ближе к экспериментальному, причем с одной стороны. Очевидно необходим учет второго фактора - влияние на модуль «валентных» или внешних электронов атомного остова, определяющих кристаллическую решетку.

Литература:

1. Н.Ашкрофт, Н.Мермин "Физика твердого тела". Москва, 1979г.

ПРИЛОЖЕНИЕ 3.

Таблица элементов (физическая).

Литература : Филипенко Г.Г.“Инженер” NN4 1990,1991 г. Москва